產(chǎn)品信息：
拉曼探頭光路結(jié)構(gòu)：
★光纖激光器發(fā)出的激光信號，經(jīng)過準(zhǔn)直透鏡變?yōu)槠叫屑す猓?br>
★激光照射到二向色片，使入射激光以45度角反射到準(zhǔn)直鏡組然后聚焦到被測目標(biāo);
★被測樣品產(chǎn)生的拉曼信號原光路返回經(jīng)過準(zhǔn)直鏡組變?yōu)闇?zhǔn)直光束，然后透過二向色片，此時95%彈性散射光被濾除;
★通過二向色片后的光信號中的拉曼光號通過濾光片組(790nm以上可透射)，而激光信號0D10以上被濾除；
★拉曼信號光經(jīng)過聚焦鏡組聚焦到光譜儀狹縫，用于下一步分光測量。
光譜儀光路結(jié)構(gòu)：
★光譜儀部分由狹縫、準(zhǔn)直鏡、光柵、成像鏡、柱透鏡和探測器構(gòu)成;
★拉曼探頭把信號光聚焦到狹縫實(shí)現(xiàn)空間濾波;
★通過狹縫的信號光以發(fā)散的角度入射到光譜儀內(nèi)部的準(zhǔn)直反射鏡;
★經(jīng)過準(zhǔn)直鏡準(zhǔn)直的信號光被光柵衍射，不同波長的光線具有不同的衍射角;
★所有波長的衍射光線被聚焦鏡反射聚焦，到達(dá)探測器表面實(shí)現(xiàn)分光探測。
拉曼技術(shù)的原理：
拉曼(Sir Chandrasekhara Venkata Raman)，因拉曼效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)，獲得了1930年度的諾貝爾物理學(xué)獎。當(dāng)光通過介質(zhì)時，由于光的散射可以觀察到光的頻率發(fā)生變化，位相也發(fā)生無規(guī)則變化的現(xiàn)象。這種現(xiàn)象稱為拉曼效應(yīng)。
散射分子原來處于基態(tài)，當(dāng)外來光子入射到分子時，分子吸收一個光子后躍遷到虛能級，并立即回到基態(tài)而發(fā)射光子，這是瑞利散射。如果分子躍遷到虛能級不回到原來所處基態(tài)，而落到另一較高能級發(fā)射光子，這個發(fā)射的新光子能量hv’顯然小于入射光子能量hv，是拉托克斯線(Stokes)ΔE=h(u0-ΔU)，反之產(chǎn)生反斯托克斯線(Anti-Stokes)ΔE=h(U0-ΔU)，斯托克斯線和反斯托克斯線通稱為拉曼譜線，通常情況下絕大多數(shù)分子處于震動能級基態(tài)，所以斯托克斯線的強(qiáng)度遠(yuǎn)遠(yuǎn)強(qiáng)于反斯托克斯線。
Δu即散射光與散發(fā)光頻率之差，由于拉曼位移ΔU只取決于分子結(jié)構(gòu)，而與U0無關(guān)，所以拉曼光譜可以作為分子的指紋光譜。拉曼光譜的橫坐標(biāo)一般為拉曼位移，以波數(shù)表示ΔU=Us-U0，其中Us和U0分別為Stokes位移和激發(fā)光波數(shù)，縱坐標(biāo)為拉曼強(qiáng)度。
